Cap. 32 – Leyes de Maxwell
La explicación de la mayoría de las propiedades magnéticas de los
materiales son los dipolos magnéticos creados por los electrones
en los átomos. Son como pequeñas corrientes.
También hay efectos de magnetismo de los protones en el núcleo
(Nuclear Magnetic Resonance, NMR) que se usa en Magnetic
Resonance Imaging (MRI)
Resumen de las Leyes de Electromagnetismo (4) – Casi Ganadoras
Hay un problema con la ley de Ampere que se arreglará añadiéndole
un término adicional.
Ese efecto vendrá a establecer una simetría casi perfecta entre
electricidad y magnetismo. Faraday dice que un B cambiante genera
un E. Maxwell añadirá que un E cambiante genera un B.
Un capacitor de placas paralelas que recibe una
corriente constante - el ejemplo que se considera
para entender que hay una inconsistencia en la ley
de Ampere
Los campos predichos por las leyes antes de Maxwell
a) y c) – E=0, B=constante.
b) E variable, B=0
d) E=0, B=0
Los campos al añadir el término de Maxwell
a) y c) – E=0, B=constante. - igual
b) E variable, B=constante>0
d) E=0, B=constante>0
La Ley de Ampere Agrandada
Cuando no hay corriente real (por ejemplo, dentro del capacitor),
También se puede escribir como
definiendo la corriente de desplazamiento
Entonces la ley general de Ampere también se escribe
Cálculo de B en el punto d de la situación que habíamos planteado
Usamos la simetría cilíndrica y una
línea de Ampere circular que pasa por
d. Tenemos que calcular la corriente
de desplazamiento dentro de esa linea.
Pero la carga en el capacitor es
Así que la corriente real (i) también es
O sea que son iguales!!! Bd = Bc !!!!
Haciendo el resto del cáculo de Ampere
También habrá B en el punto b!!
La linea de Ampere circular que usamos
está en rojo. El cálculo y el resultado es
muy similar al uso de la ley de Faraday en
el caso de un B cambiante.
Pero aquí A es el área del círculo rojo de radio r.
dE/dt es como una densidad de corriente
Al final obtenemos un resultado familiar
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