Capítulo 8
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Considerando un haz paralelo de partículas cargadas de
energía To, en una placa de número atómico Z. Consideramos
que la placa es lo suficientemente delgada para que:
a)
Poder de frenado de colisión se mantenga constante
b) Partículas cargadas no se dispersen
c) También:

Energía cinética neta producto de rayos γ que sale de la lámina es considerada despreciable

Gruesa > rango de las partículas

Existe CPE???
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Existe CPE
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La energía perdida por colisiones para una
fluencia F de partículas con energía To, en
una placa de espesor rt (g/cm2)
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Estimación de pérdidas radiactivas por rayosγ
◦ Espesor lámina ≃ rango de los rayosγ
 No se cumple c) en las consideraciones iniciales
 No se cumple CPE → Eq (8,27) no se cumple
◦ Lámina está aislada (solamente inciden part. carg)
 En la Eq (8,27) el SP de colisión se cambia por el SP
total
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Láminas que son lo suficientemente gruesas
para cambiar el stopping power
significativamente, pero no para parar las
partículas incidentes.
Lo considerado en b (las partículas no se
dispersan) no se satisface en este caso;
especialmente para electrones
Partículas pesadas
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CSDA (To)
Grosor másico de la
lámina ρmat tmat
R (CSDA) - ρmat tmat = R’
R’=Tex
ΔT=To – Tex
E= F ΔT
Electrones
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Calc. reccorrido e- (x)
Fig 8,11
To → R (CSDA)
R (CSDA) - x = R’
R’=Tex
ΔT=To – Tex
Y(To’); Y(Tex)
.
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El “Rendimiento de radiación” Radiation Yield
Para electrones de energía cinética T
representa la fracción de T que se gasta en
colisiones radiactivas
Energía gastada en colisiones=1-Y(T)
Cuál es la dosis media depositada por
electrones con energía de 10 MeV que
inciden perpendicularmente en una
lámina gruesa de plomo (1mm),
considerando el caso de una fluencia
de 1010 electrones/cm2
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Calculo y medición de la dosis absorvida