Tesista: Dorely Alicia Rosete Álvarez
Asesor: Dr. Gerardo F. Torres del
Castillo
Resumen
Se analiza el caso de una partícula cargada inmersa en un campo
magnético, con el fin de entender el efecto que tienen los
generadores de traslaciones sobre el sistema, es decir, la manera en
cómo afecta a la posición y al momento cinemático que posee la
partícula. Por definición, una traslación añade una constante a las
coordenadas cartesianas de la partícula; por otra parte, habría que
definir el efecto que tiene una traslación sobre su momento
cinemático (hay que recordar que cuando está presente un campo
magnético, el momento cinemático y el momento canónico no
coinciden).
Traslaciones Activas
y
m ,q
x
z
Traslaciones Pasivas
y
m ,q
x
z
La lagrangiana para una partícula cargada inmersa en un campo
magnético esta dada por:
1
L
mv 
2
2
Pi 
q
A  v,
(1)
q
(2)
c
L
 m x i 
 x i
c
Ai .
Por lo tanto los paréntesis de Poisson fundamentales son:
x , x   0 ,
i
j
x , P   
i
j
ij
P , P   0
,
i
j
(3)
Haciendo uso de las ecuaciones (2) y (3), se encuentra:
x , x   0 , x , p   
i
j
i
j
,
ij
p
i

,pj 
q
c
ε ijk B k
(4)
dx i
ds
 x i , p
j
 
,
ij
dp i
ds


 pi , p j 
q
c
(5)
ε ijk B k
Ahora, si tomamos a Gk como generador de traslaciones:
dx i
ds
0 

 x i , G k    ik ,
p
q
c

dp i
q
c
i
,p
j
, G   p
k
ds
j
(6)
 p i , G k   0
  
, G k , p i  G k , p i , p
j

 ijl B l , G k 
 ijl
Bl
xk
(7)
Haciendo uso de las ecuaciones (2), (3) y (6) uno encuentra que:
Gi  p i 
q
c
 ijk B k
(8)
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Segundo Avance de Tesis